Главная страница

Лабораторная работа 59к интерференция света Казань 2002 сложение колебаний, направленных


Скачать 148 Kb.
НазваниеЛабораторная работа 59к интерференция света Казань 2002 сложение колебаний, направленных
Анкор59К.doc
Дата01.11.2019
Размер148 Kb.
Формат файлаdoc
Имя файла59К.doc
ТипЛабораторная работа
#14152
страница1 из 8

Подборка по базе: Лабораторная работа 1 СМО.doc, практическая работа 1.docx, 2 Практическая работа 1С.doc, ПРАКТИЧЕСКАЯ РАБОТА 4.doc, Лабораторная работа №103.pdf, 06 Эи У сис-ми ТЭС Контр[1]. работа для заоч..doc, СТОМ внеаудиторная работаБИОЛОГИЯ С ЭКОЛОГИЕЙ.doc, Лабораторная работа №06.pdf, Практическая работа 1.doc, Курсовая работа.docx.
  1   2   3   4   5   6   7   8




Министерство образования Российской Федерации
КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ имени А.Н. Туполева
Кафедра общей физики

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 59К
Интерференция света

Казань 2002


СЛОЖЕНИЕ КОЛЕБАНИЙ, НАПРАВЛЕННЫХ

ВДОЛЬ ОДНОЙ ПРЯМОЙ
Пусть в некоторой точке М пространства происходят гармонические колебания напряженности электрического поля, описываемые уравнениями:

E1 = A1 cos ( t + 1), (1)

E2 = A2 cos ( t + 2). (2)

Здесь А1 и А2 – амплитуды напряженностей Е1 и Е2 ;  – круговая частота, t – время; 1 и 2 – начальные фазы. Будем считать, что векторы Е1 и Е2 ; направлены вдоль одной прямой, например, вдоль оси х . Для определения напряженности Е результирующего поля воспользуемся векторной диаграммой (рис.1). Искомая напряженность равна

Е = Е1 + Е2 = A1 cos Ф1 + A2 cos Ф2, (3)

где Ф1 и Ф2 – фазы колебаний, равные

Ф1 =  t +1 , Ф2 =  t + 2 . (4)


Е1 можно рассматривать как проекцию вектора А1 , вращающегося с угловой скоростью  вокруг точки О , на ось х . Аналогично Е1 можно рассматривать как проекцию вектора А2. , на ось х Из рисунка видно, что напряженность Е равна проекции вектора А на ось х , где

А = А1 + А2 . (5)

Следовательно, для определения Е необходимо рассчитать величины А и Ф.

Запишем теорему косинусов

А2 = – 2 А1А2 cos  . (6)

Из рисунка видно, что  +  Ф = , где Ф = Ф2 – Ф1 = 2 – 1 . Используя известное выражение cos ( – Ф) = – cos Ф , из (6) находим:

А2 = + 2 А1А2 cos Ф . (7)

Как видно, значение А зависит от А1 , А2 и разности фаз Ф . Если

Ф = 2 m, m = 0, 1, 2, ..., (8)

то cos Ф = 1 и амплитуда имеет максимальное значение Аmax = А1 + А2 .

Если

Ф = (2m + 1) , m = 0; 1; 2; ..., (9)

то амплитуда имеет минимальное значение Аmin = А1А2 . Таким образом, (8) и (9) являются условиями максимума и минимума амплитуды результирующих колебаний напряженности электрического поля в точке М. Значение Ф можно рассчитать, используя рис.1. Однако в данной работе Ф не имеет существенного значения.
Интерференция световых волн
Световые волны являются частным случаем электромагнитных волн. Их длина λ находится в диапазоне (4-7.5) 10 –7 м. В световой волне происходят колебания напряжнностей электрического поля и магнитного поля. Однако действие света на электроны вещества, в основном, определяется напряженностью электрического поля, а влиянием на них напряженности магнитного поля световой волны во многих случаях можно пренебрегать. Поэтому вектор
  1   2   3   4   5   6   7   8


написать администратору сайта